| 781 |
kaklik |
1 |
\documentclass[12pt,a4paper,oneside]{article}
|
|
|
2 |
\usepackage[colorlinks=true]{hyperref}
|
|
|
3 |
\usepackage[utf8]{inputenc}
|
|
|
4 |
\usepackage[czech]{babel}
|
|
|
5 |
\usepackage{graphicx}
|
|
|
6 |
\textwidth 16cm \textheight 24.6cm
|
|
|
7 |
\topmargin -1.3cm
|
|
|
8 |
\oddsidemargin 0cm
|
|
|
9 |
\pagestyle{empty}
|
|
|
10 |
\begin{document}
|
|
|
11 |
\title{Nd:YAG laser buzený laserovou diodou}
|
|
|
12 |
\author{Jakub Kákona, kaklik@mlab.cz}
|
|
|
13 |
\date{10.3.2011}
|
|
|
14 |
\maketitle
|
|
|
15 |
\thispagestyle{empty}
|
|
|
16 |
|
|
|
17 |
\section{Výsledky}
|
|
|
18 |
|
|
|
19 |
Odečtením doby poklesu o 1/e intenzity dosvitu vybuzeného Nd:YAG krystalu na osciloskopu byla určena střední doba života elektronu na hladině hladině $^4F_{3/2}$ neodymu 274 us.
|
|
|
20 |
|
|
|
21 |
\begin{center}
|
|
|
22 |
\begin{figure}
|
|
|
23 |
\includegraphics[width=150mm]{absorpce.png}
|
|
|
24 |
\caption{Absorpční charakteristika Nd:YAG krystalu v relativních jednotkách pro proud laserovou diodou 750mA}
|
|
|
25 |
\end{figure}
|
|
|
26 |
\end{center}
|
|
|
27 |
|
|
|
28 |
\begin{center}
|
|
|
29 |
\begin{figure}
|
|
|
30 |
\includegraphics[width=150mm]{proud_teplota.png}
|
|
|
31 |
\caption{Změna teploty laserové diody při změně proudu a zachování vlnové délky 808,4 nm}
|
|
|
32 |
\end{figure}
|
|
|
33 |
\end{center}
|
|
|
34 |
|
|
|
35 |
\begin{center}
|
|
|
36 |
\begin{figure}
|
|
|
37 |
\includegraphics[width=150mm]{proud_vykon.png}
|
|
|
38 |
\caption{Výstupní výkon laserové diody v závislosti na napájecím proudu při zachování vlnové délky 808,4 nm}
|
|
|
39 |
\end{figure}
|
|
|
40 |
\end{center}
|
|
|
41 |
|
|
|
42 |
\begin{center}
|
|
|
43 |
\begin{figure}
|
|
|
44 |
\includegraphics[width=150mm]{vystupni_vykon.png}
|
|
|
45 |
\caption{Výstupní výkon Nd:YAG laseru závislosti na výkonu buzení}
|
|
|
46 |
\end{figure}
|
|
|
47 |
\end{center}
|
|
|
48 |
|
|
|
49 |
\begin{figure}[htbp]
|
|
|
50 |
\begin{center}
|
|
|
51 |
\includegraphics[width=80mm]{spike.png}
|
|
|
52 |
\caption{Tvar výstupního impulzu z Nd:YAG laseru při nízkém výkonu buzení}
|
|
|
53 |
\end{center}
|
|
|
54 |
\end{figure}
|
|
|
55 |
|
|
|
56 |
V blízkosti prahu laserové generace se ve výstupním impulzu laseru projevuje spiking, který je charakteristický tlumenou oscilací intenzity výstupního záření. Tento jev je způsobený postupným ustavením dynamické rovnováhy mezi excitovanými a neexcitovanými atomy neodymu. Tlumení vzniká nedokonalým vyčerpáním objemu krystalu během stimulované emise záření.
|
|
|
57 |
|
|
|
58 |
\end{document}
|