| 1,47 → 1,84 |
|---|
| \documentclass[12pt,a4paper,oneside]{article} |
| \usepackage[colorlinks=true]{hyperref} |
| \usepackage[utf8]{inputenc} |
| \documentclass[12pt,notitlepage,fleqn]{article} |
| |
| \usepackage[czech]{babel} |
| \usepackage{graphicx} |
| \textwidth 16cm \textheight 24.6cm |
| \topmargin -1.3cm |
| \oddsidemargin 0cm |
| \pagestyle{empty} |
| \usepackage[pdftex]{graphicx} |
| \usepackage{fancyhdr,multicol} %nastavení češtiny, fancy, grafiky, sloupce |
| \usepackage[utf8]{inputenc} %vstupni soubory v kodovani UTF-8 |
| \usepackage[a4paper,text={17cm,25cm},centering]{geometry} %nastavení okrajů |
| \usepackage{rotating} |
| |
| % Here it is: the code that adjusts justification and spacing around caption. |
| \makeatletter |
| % http://www.texnik.de/floats/caption.phtml |
| % This does spacing around caption. |
| \setlength{\abovecaptionskip}{2pt} % 0.5cm as an example |
| \setlength{\belowcaptionskip}{2pt} % 0.5cm as an example |
| % This does justification (left) of caption. |
| \long\def\@makecaption#1#2{% |
| \vskip\abovecaptionskip |
| \sbox\@tempboxa{#1: #2}% |
| \ifdim \wd\@tempboxa >\hsize |
| #1: #2\par |
| \else |
| \global \@minipagefalse |
| \hb@xt@\hsize{\box\@tempboxa\hfil}% |
| \fi |
| \vskip\belowcaptionskip} |
| \makeatother |
| |
| |
| \begin{document} |
| \title{Balmerova série} |
| \author{Jakub Kákona, kaklik@mlab.cz} |
| \date{25.2.2011} |
| \maketitle |
| \thispagestyle{empty} |
| |
| \pagestyle{empty} %nastavení stylu stránky |
| \def\tablename{\textbf {Tabulka}} |
| |
| \begin {table}[tbp] |
| \begin {center} |
| \begin{tabular}{|l|l|} |
| \hline |
| \multicolumn{ 2}{|c|}{\Large \bfseries FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE \huge\strut} \\ \hline |
| \textbf{Datum měření:} {6.3.2011} & \textbf{Jméno:} {Jakub Kákona} \\ \hline |
| \textbf{Pracovní skupina:} {2} & \textbf{Hodina:} {Po 7:30} \\ \hline |
| \textbf{Spolupracovníci: Viktor Polák} {} & \textbf{Hodnocení:} \\ \hline |
| \end{tabular} |
| \end {center} |
| \end {table} |
| |
| \begin{center} \Large{Úloha č.4: Balmerova série} \end{center} |
| |
| \begin{abstract} |
| V tomto měření je cílem změřit spektrum známé Balmerovy série vodíku a z naměřených vlnových délek určit hodnotu Rydbergovy konstanty. |
| V tomto měření je cílem proměřit spektrum známé Balmerovy série vodíku a z naměřených vlnových délek určit hodnotu Rydbergovy konstanty. |
| \end{abstract} |
| |
| \section{Úvod} |
| \begin{enumerate} |
| \item (Nepovinné) V přípravě nalezněte obecně pro $\alpha_1\neq\alpha_2$ podmínku nejmenší deviace $\alpha_1=\alpha_2$ a z toho odvoďte vzorec ([*]). |
| \item (Nepovinné) V přípravě nalezněte obecně pro $\alpha_1\neq\alpha_2$ podmínku nejmenší deviace $\alpha_1=\alpha_2$ a z toho odvoďte vzorec [12]. |
| Návod:Uvědomte si, že deviace $\varepsilon$ je složenou funkcí $\alpha_1$: $\varepsilon=\varepsilon\left(\alpha_2\left(\beta_2\left(\beta_1(\alpha_1)\right)\right)\right)$ |
| \item V přípravě odvoďte vzorec ([*]) v případě, že je splněna podmínka úhlu nejmenší deviace $\alpha_1=\alpha_2$. |
| \item V přípravě vypočtěte (i numericky) hodnotu Rydberghovy konstanty (tj. odvoďte vztah ([*]) ze vztahů ([*]), ([*]) a ([*])). |
| \item V přípravě odvoďte vzorce ([*]) a ([*]). |
| \item V přípravě odvoďte vzorec [12] v případě, že je splněna podmínka úhlu nejmenší deviace $\alpha_1=\alpha_2$. |
| \item V přípravě vypočtěte (i numericky) hodnotu Rydberghovy konstanty (tj. odvoďte vztah [11] ze vztahů [6], [10] a [9]. |
| \item V přípravě odvoďte vzorce [14] a [17]. |
| \item Metodou dělených svazků viz http://fyzport.fjfi.cvut.cz/Hardware/Goniometr/goniometr.pdf změřte lámavý úhel hranolu. Měření proveďte 4x. |
| \item Změřte index lomu hranolu v závislosti na vlnové délce pro čáry rtuťového spektra, nakreslete graf a fitováním nelineární funkcí ([*]) určete disperzní vztah n = n ($\lambda )$. Fitovací program kromě hodnot parametrů funkce ([*]) vypočte i hodnoty chyb těchto parametrů a korelační matici. Poznamenejte si tyto hodnoty. |
| \item Změřte spektrum vodíkové výbojky (Balmerovu sérii atomu vodíku) a ověřte platnost vztahu ([*]). |
| \item Změřte index lomu hranolu v závislosti na vlnové délce pro čáry rtuťového spektra, nakreslete graf a fitováním nelineární funkcí [13] určete disperzní vztah n = n ($\lambda )$. |
| \item Změřte spektrum vodíkové výbojky (Balmerovu sérii atomu vodíku) a ověřte platnost vztahu [3]. |
| \item Metodou nejmenších čtverců nebo fitováním spočtěte Rydbergovu konstantu pro atomární vodík. Výpočet té konstanty je analogický jako výpočet Planckovy konstanty v úloze Studium rentgenového spektra Mo anody. Podívejte se na úkol č. 4 této úlohy. |
| \item Určete charakteristickou disperzi $\hbox{d}n/\hbox{d}\lambda$ v okolí vlnové délky 589 nm (žluté čáry v sodíkovém spektru). |
| \item Určete rozlišovací schopnost hranolu pro sodíkový dublet a vypočítejte minimální velikost základny hranolu, vyrobeného ze stejného materiálu jako hranol, s kterým měříte, který je ještě schopen rozlišit sodíkový dublet. |
| |
| \footnote{Čísla rovnic odkazují na čísla rovnic v zadání úlohy \cite{zadani}} |
| |
| \end{enumerate} |
| |
| V našem případě použijeme jako energetický zdroj výbojku naplněnou vodními parami, které výboj rozkládá a vzniká tak atomární vodík. Výboj také vybuzuje vzniklé vodíkové atomy do vysokých energetických hladin, ze kterých se potom snaží přecházet do nižších stavů. Přechody elektronů jsou pak doprovázené emisí fotonů příslušné energie. My se soustředíme na fotony viditelného světla a to jsou první čtyři čáry Balmerovy série. Spektrometr se v našem případě bude skládat z hranolu, který rozkládá viditelné světlo (díky lomu světla v disperzním prostředí) z výbojky na monochromatické paprsky. Goniometrem budeme měřit úhel, pod kterým se lámou jednotlivé vlnové délky průchodem skrz hranol, z úhlu pak na základě z disperzních vlastností hranolu určíme vlnovou délku spektrální čáry a poté na základě těchto výsledků měření ověříme Balmerův vzorec ([*]) a spočteme Rydbergovu konstantu. |
| V našem případě použijeme jako energetický zdroj výbojku naplněnou vodními parami, které výboj rozkládá a vzniká tak atomární vodík. Výboj také vybuzuje vzniklé vodíkové atomy do vysokých energetických hladin, ze kterých se potom snaží přecházet do nižších stavů. Přechody elektronů jsou pak doprovázené emisí fotonů příslušné energie. My se soustředíme na fotony viditelného světla a to jsou první čtyři čáry Balmerovy série. Spektrometr se v našem případě bude skládat z hranolu, který rozkládá viditelné světlo (díky lomu světla v disperzním prostředí) z výbojky na monochromatické paprsky. Goniometrem budeme měřit úhel, pod kterým se lámou jednotlivé vlnové délky průchodem skrz hranol, z úhlu pak na základě z disperzních vlastností hranolu určíme vlnovou délku spektrální čáry a poté na základě těchto výsledků měření ověříme Balmerův vzorec \ref{balmer} a spočteme Rydbergovu konstantu. |
| |
| \subsection{Lom světla hranolem} |
| |
| Díky tomu, že optický hranol je materiál ohraničený dvěma různoběžnými rovinami - lámavými stěnami. Průsečnice lámavých stěn se nazývá lámavá hrana a úhel jimi sevřený lámavý úhel $\varphi$. Na hranol nechť dopadá monochromatický světelný paprsek dané vlnové délky $\lambda$ v rovině kolmé na lámavou hranu, tedy v tzv. hlavním řezu. Paprsek dopadá na lámavou stěnu pod úhlem $\alpha_1$, láme se podle zákona lomu pod úhlem $\beta_1$. Úhel dopadu na další stěně označíme $\beta_2$ a úhel lomu do vnějšího prostředí $\alpha_2$. Úhel mezi paprskem vstupujícím do hranolu a z něj vystupujícím budeme nazývat deviací a označovat písmenem $\varepsilon$. Jestliže úhel dopadu volíme tak, aby uvnitř hranolu byl paprsek kolmý k ose lámavého úhlu $\varphi$, bude jeho deviace od původního směru minimální a paprsek bude vystupovat z hranolu pod úhlem $\alpha_1=\alpha_2$. Pro minimální deviaci paprsku, kterou budeme značit písmenem $\varepsilon_0$, dostaneme |
| |
| $\displaystyle \frac{\sin (\frac{\varepsilon_0+\varphi}{2})} {\sin(\varphi/2)}=n,$ |
| \begin{equation} |
| \frac{\sin (\frac{\varepsilon_0+\varphi}{2})} {\sin(\varphi/2)}=n, |
| \end{equation} |
| |
| |
| kde $n$ je relativní index lomu materiálu, z kterého je hranol vyroben. |
| |
| \begin{figure} |
| 49,7 → 86,7 |
|---|
| \begin{center} |
| \includegraphics [width=50mm] {lom.jpg} |
| \end{center} |
| \caption{Lom světla hranolem} |
| \caption{Schématické znázornění lomu světla hranolem} |
| \end{figure} |
| |
| \subsection{Úhlová disperze} |
| 56,18 → 93,23 |
|---|
| |
| Úhlová disperze charakterizuje disperzní vlastnosti hranolu. Nechť hranolem procházejí v úzké spektrální oblasti paprsky o různých vlnových délkách. Pak jejich odchylka od původního směru $\varepsilon$ je funkcí vlnové délky $\lambda$; $\varepsilon =\varepsilon (\lambda )$. Úhlová disperze je definována vztahem $\hbox{d}\varepsilon / \hbox{d}\lambda$ a udává, jak rychle se mění úhel $\varepsilon$ s vlnovou délkou. |
| |
| Všechny látky vykazují disperzi, tj. jejich index lomu je závislý na vlnové délce světla n = n($\lambda )$. Veličina $\hbox{d}n/\hbox{d}\lambda$ se nazývá charakteristická disperze. Je ji možno vyjádřit derivováním disperzní závislosti n = n($\lambda )$, je-li známé její analytické vyjádření. |
| Všechny látky vykazují disperzi, tj. jejich index lomu je závislý na vlnové délce světla n = n($\lambda )$. Veličina $\hbox{d}n/\hbox{d}\lambda$ se nazývá charakteristická disperze. Je ji možno vyjádřit derivováním disperzní závislosti $n = n(\lambda )$, je-li známé její analytické vyjádření. |
| |
| Průběh disperzní závislosti se aproximuje různými vzorci. Pro případ použitého hranolu dobře vyhovuje vzorec: |
| |
| $\displaystyle n = n_n + \dfrac{C}{\lambda - \lambda _n },$ |
| \begin{equation} |
| n = n_n + \frac{C}{\lambda - \lambda _n } |
| \end{equation} |
| |
| |
| v němž $n_{n}$ , $C$ , $\lambda_{n}$ |
| jsou konstanty, které se určí z naměřených dat nelineární regresí funkce. |
| |
| Derivujeme-li rovnici pro minimální deviaci $\varepsilon_{o}$ podle $\lambda$, dostaneme po úpravě pro úhlovou disperzi $\hbox{d}\varepsilon_{o}/\hbox{d}\lambda$ vztah |
| |
| $\displaystyle \dfrac{\hbox{d}\varepsilon _0 }{\hbox{d}\lambda } = \frac{2 \sin(\varphi /2)}{\sqrt {1-n^2 sin^2(\varphi /2)} }\frac{\hbox{d}n}{\hbox{d}\lambda }$ |
| \begin{equation} |
| \frac{\hbox{d}\varepsilon _0 }{\hbox{d}\lambda } = \frac{2 \sin(\varphi /2)}{\sqrt {1-n^2 sin^2(\varphi /2)} }\frac{\hbox{d}n}{\hbox{d}\lambda } |
| \end{equation} |
| |
| Úhlová disperze hranolu je tedy poměrně složitou funkcí vlnové délky. Závisí na ní jednak přes charakteristickou disperzi $\hbox{d}n/\hbox{d}\lambda$, jednak přes index lomu $n$ ve jmenovateli posledního členu. |
| |
| 75,14 → 117,17 |
|---|
| |
| Kromě Balmerovy série existují ve spektru atomárního vodíku ještě jiné, které lze vyjádřit souhrnně vzorcem: |
| |
| $\displaystyle \nu = R ( \frac{1}{m^2}-\frac{1}{n^2})$ |
| \begin{equation} |
| \label{balmer} |
| \nu = R ( \frac{1}{m^2}-\frac{1}{n^2}) |
| \end{equation} |
| |
| A tabulková hodnota Rydbergovy konstanty je následující |
| |
| \begin{equation} |
| R_\infty = {\alpha^2 m_{\mathrm e} c \over 2 h} = 10\,973\,731,568\,527(73) \,\mathrm{m^{-1}} |
| \end{equation} |
| |
| R_\infty = {\alpha^2 m_{\mathrm e} c \over 2 h} = 10\,973\,731,568\,527(73) \,\mathrm{m^{-1}}\,, |
| |
| |
| \section{Postup měření} |
| K měření úhlů lomů jednotlivých spektrálních čar jsme používali goniometr s hranolem. Skleněný hranol byl umístěn na měřícím stolku goniometru mezi dalekohledem a kolimátorem. Nejprve bylo potřeba lámavé plochy hranolu ustavit kolmo na optickou rovinu kolimátoru a dalekohledu, to jsme provedli justací stavěcích šroubů pomocí autokolimační funkce dalekohledu. Následně bylo třeba změřit lámavý úhel hranolu, vybrali jsme si úhel u vrcholu A. |
| Měření lámavého úhlu jsme provedli metodou dělaného svazku, kdy jsme od každé z lámavých ploch nechali odrážet značku v kolimátoru (nitkový kříž). |
| 91,43 → 136,43 |
|---|
| To jsme provedli tak, že jsme před vstupní štěrbinu kolimátoru umístili rtuťovou výbojku, která má známé vlnové délky ve viditelné části spektra. Takže díky změření úhlů jejich nejmenší deviace bylo možné získat disperzní vztah pro materiál hranolu. |
| |
| \begin{table}[htbp] |
| \caption{Neměřené hodnoty lámového úhlu hranolu} |
| \caption{Neměřené hodnoty lámového úhlu hranolu metodou dělení svazků} |
| \begin{center} |
| \begin{tabular}{|c|c|c|c|c|c|c|c|c|} |
| \hline |
| \multicolumn{ 3}{|c|}{d1} & \multicolumn{ 3}{c|}{d2} & \multicolumn{ 3}{c|}{fi[]} \\ \hline |
| \multicolumn{ 3}{|c|}{d1} & \multicolumn{ 3}{c|}{d2} & \multicolumn{ 3}{c|}{$\varphi$} \\ \hline |
| deg & min & sec & deg & min & sec & deg & min & sec \\ \hline |
| 245 & 47 & 20 & 126 & 3 & 52 & 59 & 51 & 44 \\ \hline |
| 253 & 53 & 56 & 134 & 12 & 40 & 59 & 50 & 38 \\ \hline |
| 264 & 40 & 40 & 144 & 56 & 49 & 59 & 51 & 56 \\ \hline |
| 258 & 37 & 54 & 138 & 54 & 12 & 59 & 51 & 51 \\ \hline |
| 267 & 1 & 47 & 147 & 17 & 18 & 59 & 52 & 15 \\ \hline |
| 218 & 21 & 22 & 98 & 37 & 18 & 59 & 52 & 2 \\ |
| 218 & 22 & 39 & 98 & 38 & 45 & 59 & 51 & 57 \\ |
| 218 & 23 & 10 & 98 & 38 & 38 & 59 & 52 & 16 \\ |
| 218 & 22 & 42 & 98 & 38 & 45 & 59 & 51 & 58 \\ |
| 218 & 22 & 36 & 98 & 38 & 16 & 59 & 52 & 10 \\ |
| |
| \hline |
| \end{tabular} |
| \end{center} |
| \label{hranol} |
| \end{table} |
| |
| Průměrná hodnota lámavého úhlu hranolu tedy je $51^\circ 51' 40" \pm 21"$ |
| |
| Hodnota lámavého úhlu (měřením metodou dělení svazků) hranolu tedy je $59^\circ 52' 5" \pm 5"$ |
| |
| \begin{table}[htbp] |
| \caption{Neměřené hodnoty deviačních úhlů pro čáry rtuti a jejich vlnové délky s vypočítaným indexem lomu.} |
| \begin{center} |
| \begin{tabular}{|c|c|c|c|c|c|c|c|c|c|c|} |
| \hline |
| \multicolumn{ 3}{|c|}{d1} & \multicolumn{ 3}{c|}{d2} & \multicolumn{ 3}{c|}{epsilon0} & & \\ \hline |
| deg & min & sec & deg & min & sec & deg & min & sec & lambda & n[-] \\ \hline |
| 247 & 3 & 20 & 124 & 40 & 18 & 61 & 11 & 31 & 690,752 & 1,744833 \\ \hline |
| 247 & 14 & 26 & 124 & 29 & 0 & 61 & 22 & 43 & 671,643 & 1,746437 \\ \hline |
| 247 & 48 & 38 & 123 & 54 & 48 & 61 & 56 & 55 & 623,44 & 1,751306 \\ \hline |
| 247 & 56 & 6 & 123 & 47 & 21 & 62 & 4 & 23 & 614,95 & 1,752362 \\ \hline |
| 248 & 2 & 11 & 123 & 41 & 27 & 62 & 10 & 22 & 607,272 & 1,753209 \\ \hline |
| 248 & 29 & 8 & 123 & 14 & 32 & 62 & 37 & 18 & 579,0663 & 1,757 \\ \hline |
| 248 & 31 & 25 & 123 & 11 & 40 & 62 & 39 & 53 & 576,9598 & 1,757361 \\ \hline |
| 249 & 6 & 52 & 122 & 36 & 40 & 63 & 15 & 6 & 546,0735 & 1,762275 \\ \hline |
| 250 & 8 & 21 & 121 & 34 & 56 & 64 & 16 & 42 & 501,7279 & 1,770758 \\ \hline |
| 250 & 11 & 35 & 121 & 31 & 17 & 64 & 20 & 9 & 498,064 & 1,771227 \\ \hline |
| 250 & 23 & 21 & 121 & 19 & 26 & 64 & 31 & 57 & 491,607 & 1,772835 \\ \hline |
| 250 & 31 & 55 & 121 & 11 & 6 & 64 & 40 & 25 & 485,572 & 1,773983 \\ \hline |
| \multicolumn{ 3}{|c|}{d1} & \multicolumn{ 3}{c|}{d2} & \multicolumn{ 3}{c|}{$\epsilon _0 $} & $\lambda _{TAB}$ & \\ \hline |
| deg & min & sec & deg & min & sec & deg & min & sec & $\lambda [nm] $ & n[-] \\ \hline |
| 227 & 13 & 24 & 104 & 49 & 12 & 61 & 12 & 6 & 690,7520 & 1,745 \\ |
| 228 & 29 & 16 & 103 & 33 & 8 & 62 & 28 & 4 & 607,2720 & 1,756 \\ |
| 228 & 39 & 16 & 103 & 23 & 8 & 62 & 38 & 4 & 579,0663 & 1,757 \\ |
| 228 & 40 & 42 & 103 & 21 & 50 & 62 & 39 & 26 & 576,9598 & 1,757 \\ |
| 229 & 16 & 30 & 102 & 45 & 4 & 63 & 15 & 43 & 546,0735 & 1,762 \\ |
| 230 & 33 & 12 & 101 & 29 & 50 & 64 & 31 & 41 & 501,7279 & 1,773 \\ |
| 230 & 40 & 54 & 101 & 21 & 50 & 64 & 39 & 32 & 498,0640 & 1,774 \\ |
| 232 & 57 & 20 & 99 & 6 & 16 & 66 & 55 & 32 & 491,6070 & 1,792 \\ |
| \hline |
| \end{tabular} |
| \end{center} |
| \label{hranol} |
| 143,9 → 188,9 |
|---|
| |
| Po nafitování disperzní funkce na naměřené hodnoty vychází konstanty následovně. |
| |
| $n_n$ = 1.69997 +/- 0.001891 |
| c = 23.116 +/- 1.481 |
| $\lambda _n$ = 174.076 +/- 12.24 |
| $n_n = 1,7119 \pm 0,0003 $ ; |
| $ c = 14,7 \pm 0,9 $ ; |
| $\lambda _n = 250 \pm 2 $ |
| |
| \begin{table}[htbp] |
| \caption{Neměřené hodnoty deviačních úhlů pro čáry Balmerovy série a jejich vlnové délky.} |
| 152,26 → 197,48 |
|---|
| \begin{center} |
| \begin{tabular}{|c|c|c|c|c|c|c|c|c|c|c|} |
| \hline |
| \multicolumn{ 3}{|c|}{d1} & \multicolumn{ 3}{c|}{d2} & \multicolumn{ 3}{c|}{epsilon0} & & \\ \hline |
| \multicolumn{ 3}{|c|}{d1} & \multicolumn{ 3}{c|}{d2} & \multicolumn{ 3}{c|}{$\epsilon _0 $} & & \\ \hline |
| deg & min & sec & deg & min & sec & deg & min & sec & $\lambda$ [nm] & chyba [nm]\\ \hline |
| 124 & 18 & 5 & 247 & 24 & 46 & 61 & 33 & 21 & 658,47 & 0,0392232769 \\ \hline |
| 121 & 0 & 43 & 250 & 42 & 24 & 64 & 50 & 50 & 481,86 & 0,0555149295 \\ \hline |
| 118 & 50 & 47 & 252 & 53 & 0 & 67 & 1 & 6 & 432,2 & 0,0352964305 \\ \hline |
| 117 & 24 & 50 & 254 & 22 & 18 & 68 & 28 & 44 & 409,88 & 0,027699414 \\ \hline |
| 227 & 34 & 34 & 104 & 29 & 8 & 61 & 32 & 43 & 660,94 & 0,04 \\ |
| 230 & 51 & 2 & 101 & 11 & 18 & 64 & 49 & 52 & 482,83 & 0,06 \\ |
| 232 & 54 & 34 & 99 & 9 & 56 & 66 & 52 & 19 & 435,14 & 0,04 \\ |
| 233 & 2 & 48 & 99 & 0 & 46 & 67 & 1 & 1 & 432,54 & 0,04 \\ |
| \hline |
| \end{tabular} |
| \end{center} |
| \label{hranol} |
| \end{table} |
| |
| Fitováním naměřených hodnot spektrálních čar vodíku je možné dostat hodnotu Rydbergovy konstanty $R = (1097 \pm 5) 10^4 m^{-1}$ |
| \begin{table}[htbp] |
| \caption{Neměřené hodnoty deviačních úhlů pro čáry Balmerovy série a jejich vlnové délky.} |
| \begin{center} |
| \begin{tabular}{|c|c|c|c|c|c|c|c|c|c|c|} |
| \hline |
| \multicolumn{ 3}{|c|}{d1} & \multicolumn{ 3}{c|}{d2} & \multicolumn{ 3}{c|}{$\epsilon _0 $} & & \\ \hline |
| deg & min & sec & deg & min & sec & deg & min & sec & $\lambda$ [nm] & Rozdíl [\%]\\ \hline |
| 228 & 29 & 50 & 103 & 34 & 22 & 62 & 27 & 44 & 587,25 & 0,30 \\ |
| 228 & 30 & 42 & 103 & 33 & 0 & 62 & 28 & 51 & 586,04 & 0,60 \\ |
| \hline |
| \end{tabular} |
| \end{center} |
| \label{hranol} |
| \end{table} |
| |
| Fitováním naměřených hodnot spektrálních čar vodíku je možné dostat hodnotu Rydbergovy konstanty $R = (1,097 \pm 0,005) 10^7 m^{-1}$ |
| |
| |
| \section{Diskuse} |
| Bohužel se nám během našeho měření nepodařilo správně určit vlnové délky spektrálních čar, neboť hranol se od začátku měření choval podivným způsobem a doházelo k silné ztrátě světla při průchodu hranolem neboť některé čáry ve spektru nebyly vůbec vidět. Navíc při pokusu o změření sodíkového spektra nebyl vůbec viditelný sodíkový dublet ve spektru byla pouze jedna oranžová čára. Nejdříve jsme si mysleli, že je to příliš velkou šířkou spektrálních čar, ale při zúžení štěrbiny se rozdvojila jednak oranžová spektrální čára, ale i všechny další čáry pozorovaného spektra. Že se jednalo skutečně o spektrum sodíkového dubletu je proto pochybné, neboť by v hranolu muselo docházet k nějakému jevu, jako je dvojlom. |
| |
| V přípravě jsme odvodili vzorec pro lom hranolem za podmínek nejmenší deviace, dále byla vypočtena hodnota Rydbergovy konstanty z teoretických hodnot. Odvozeny vzorce pro disperzní vztah a změřena spekra několika výbojek. Zkalibrován index lomu hranolu a vypočtena hodnota Rydbergovy konstanty. |
| |
| \section{Závěr} |
| Během měření se nám nepodařilo získat věrohodné hodnoty a proto jsme museli použít data naměřená při testování úlohy. Nicméně je zřejmý postup, jak tato data byla změřena. |
| |
| |
| Měřením se podařilo získat přiblížení Rydbergovy konstanty k tabulkové hodnotě $R = (1,097 \pm 0,005) 10^7 m^{-1}$ . I přes to, že disperze materiálu nebyla na některých čarách rtuti plně dokalibrována. Protože se je nepodařilo najít. Tento stav se ale pravděpodobně podepsal na kvalitě fitu disperzní funkce. |
| |
| |
| \begin{thebibliography}{99} |
| \bibitem{zadani}{Zadání úlohy 4 - Balmerova série}\\.\href{http://praktika.fjfi.cvut.cz/Balmer/}{http://praktika.fjfi.cvut.cz/Balmer/} |
| \bibitem{zadani}{Zadání úlohy 4 - Balmerova série} |
| {http://praktikum.fjfi.cvut.cz/mod/resource/view.php?id=193} |
| \end{thebibliography} |
| \end{document} |
