8,44 → 8,16 |
\oddsidemargin 0cm |
\pagestyle{empty} |
\begin{document} |
\title{Nd:YAG laser buzený laserovou diodou} |
\title{Pevnolátkový Nd:YAG laser v režimu volné |
generace a v režimu Q-spínání, zesilování |
laserového záření a generace druhé harmonické} |
\author{Jakub Kákona, kaklik@mlab.cz} |
\date{10.3.2011} |
\date{17.3.2011} |
\maketitle |
\thispagestyle{empty} |
|
\section{Výsledky} |
|
Odečtením doby poklesu o 1/e intenzity dosvitu vybuzeného Nd:YAG krystalu na osciloskopu byla určena střední doba života elektronu na hladině hladině $^4F_{3/2}$ neodymu 274 us. |
|
\begin{center} |
\begin{figure} |
\includegraphics[width=150mm]{absorpce.png} |
\caption{Absorpční charakteristika Nd:YAG krystalu v relativních jednotkách pro proud laserovou diodou 750mA} |
\end{figure} |
\end{center} |
|
\begin{center} |
\begin{figure} |
\includegraphics[width=150mm]{proud_teplota.png} |
\caption{Změna teploty laserové diody při změně proudu a zachování vlnové délky 808,4 nm} |
\end{figure} |
\end{center} |
|
\begin{center} |
\begin{figure} |
\includegraphics[width=150mm]{proud_vykon.png} |
\caption{Výstupní výkon laserové diody v závislosti na napájecím proudu při zachování vlnové délky 808,4 nm} |
\end{figure} |
\end{center} |
|
\begin{center} |
\begin{figure} |
\includegraphics[width=150mm]{vystupni_vykon.png} |
\caption{Výstupní výkon Nd:YAG laseru závislosti na výkonu buzení} |
\end{figure} |
\end{center} |
|
\begin{figure}[htbp] |
\begin{center} |
\includegraphics[width=80mm]{spike.png} |
53,6 → 25,4 |
\end{center} |
\end{figure} |
|
V blízkosti prahu laserové generace se ve výstupním impulzu laseru projevuje spiking, který je charakteristický tlumenou oscilací intenzity výstupního záření. Tento jev je způsobený postupným ustavením dynamické rovnováhy mezi excitovanými a neexcitovanými atomy neodymu. Tlumení vzniká nedokonalým vyčerpáním objemu krystalu během stimulované emise záření. |
|
\end{document} |