| Line 34... |
Line 34... |
| 34 |
\pagenumbering{roman}
|
34 |
\pagenumbering{roman}
|
| 35 |
|
35 |
|
| 36 |
\thispagestyle{empty}
|
36 |
\thispagestyle{empty}
|
| 37 |
|
37 |
|
| 38 |
\begin{center}
|
38 |
\begin{center}
|
| 39 |
\extrarowheight 1.5ex
|
39 |
\extrarowheight 1.5ex
|
| 40 |
\begin{tabular}{c}
|
40 |
\begin{tabular}{c}
|
| 41 |
\textbf{\Large České vysoké učení technické v Praze} \\
|
41 |
\textbf{\Large České vysoké učení technické v Praze} \\
|
| 42 |
\textbf{\Large Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská} \\
|
42 |
\textbf{\Large Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská} \\
|
| 43 |
\textbf{\Large Katedra fyzikální elektroniky}
|
43 |
\textbf{\Large Katedra fyzikální elektroniky}
|
| 44 |
\end{tabular}
|
44 |
\end{tabular}
|
| 45 |
\vsp{60}
|
45 |
\vsp{60}
|
| 46 |
|
46 |
|
| 47 |
\textbf{\Large Bakalářská práce}
|
47 |
\textbf{\Large Bakalářská práce}
|
| 48 |
\bigskip
|
48 |
\bigskip
|
| 49 |
|
49 |
|
| Line 222... |
Line 222... |
| 222 |
|
222 |
|
| 223 |
\begin{equation}
|
223 |
\begin{equation}
|
| 224 |
d = \frac{ct}{2n}
|
224 |
d = \frac{ct}{2n}
|
| 225 |
\end{equation}
|
225 |
\end{equation}
|
| 226 |
|
226 |
|
| 227 |
Kde $c$ je rychlost šíření elektromagnetického záření ve vakuu, $n$ je index lomu prostředí a $t$ je změřená doba šíření. Veličina $d$ je pak vzdálenost předmětu, kterou potřebujeme změřit.
|
227 |
Kde $c$ je rychlost šíření elektromagnetického záření ve vakuu, $n$ je index lomu prostředí (pro atmosférická měření většinou zanedbáván jako $n \approx 1$) a $t$ je změřená doba šíření. Veličina $d$ je pak vzdálenost předmětu, kterou potřebujeme změřit.
|
| 228 |
|
228 |
|
| 229 |
Při měření se tak předpokládá homogenní prostředí ve kterém se světlo šíří, nebo alespoň prostředí o nějaké známé efektivní hodnotě indexu lomu. Pokud dále předpokládáme prostředí bez rozptylu a absorpce. S tím, že celý laserový signál zasáhne kompaktní měřený objekt, tak zpětně odražený počet fotonů může být přibližně vyjádřen vztahem (\ref{radarova_rovnice}).
|
229 |
Při měření se tak předpokládá homogenní prostředí ve kterém se světlo šíří, nebo alespoň prostředí o nějaké známé efektivní hodnotě indexu lomu. Pokud dále předpokládáme prostředí bez rozptylu a absorpce. S tím, že celý laserový signál zasáhne kompaktní měřený objekt, tak zpětně odražený počet fotonů může být přibližně vyjádřen vztahem (\ref{radarova_rovnice}).
|
| 230 |
|
230 |
|
| 231 |
\begin{equation}
|
231 |
\begin{equation}
|
| 232 |
N \approx E \eta \frac{1}{R^2}r
|
232 |
N \approx E \eta \frac{1}{R^2}r
|