Subversion Repositories svnkaklik

Rev

Rev 720 | Show entire file | Ignore whitespace | Details | Blame | Last modification | View Log

Rev 720 Rev 721
Line 52... Line 52...
52
 
52
 
53
\subsection{Heliový hledač netěsností}
53
\subsection{Heliový hledač netěsností}
54
 
54
 
55
Po vyzkoušení předchozích hledacích metod jsme uzavřeli jehlový ventil na aparatuře a uvedli do provozu heliový hledač netěsností podle provozního postupu v přiložených deskách.
55
Po vyzkoušení předchozích hledacích metod jsme uzavřeli jehlový ventil na aparatuře a uvedli do provozu heliový hledač netěsností podle provozního postupu v přiložených deskách.
56
 
56
 
57
Následně nastavili rozsah na nejmenší citlivost a začali zkoušet ofukovat aparaturu heliem z balonku. Po delší době jsme objevili netěsnost v oblasti příruby u Piraniho měrky.
57
Následně nastavili rozsah na nejmenší citlivost a začali zkoušet ofukovat aparaturu heliem z balonku. Po chvíli jsme objevili netěsnost v oblasti příruby u Piraniho měrky.
58
 
58
 
59
Urychlovací napětí potřebné k předání správné rychlosti jádrům helia, aby byla jejich dráha zakřivena na poloměr 40mm v magnetickém poli 150mT spočítáme podle Lorentzovy síly a dostředivého zrychlení, které se musejí rovnat. 
59
Urychlovací napětí potřebné k předání správné rychlosti jádrům helia, aby byla jejich dráha zakřivena na poloměr 40mm v magnetickém poli 150mT spočítáme podle Lorentzovy síly a dostředivého zrychlení, které se musejí rovnat. 
60
 
60
 
61
\begin{displaymath} F_d = \frac{m v^2}{r} = q v B. \end{displaymath} 
61
\begin{displaymath} q v B  =  \frac{m v^2}{r}  \end{displaymath}
62
 
62
 
63
Po vyjádření $v$ dostáváme.
63
Pro energii částice urychlené v elektrickém poli platí
64
 
64
 
65
\begin{displaymath} v = \frac{r q B}{m}. \end{displaymath}
65
\begin{displaymath} E = q U = \frac{m v^2}{2} . \end{displaymath}
66
 
66
 
67
Dosadíme do vztahu pro kinetickou energii a máme.
67
Do této rovnice dosadíme rychlost z předchozí rovnice a vyjádříme napětí.
68
 
68
 
69
\begin{displaymath} E = \frac{(r q B)^2}{2 m}. \end{displaymath}
69
\begin{displaymath} U = \frac{q r^2 B^2}{2 m} \end{displaymath}
70
 
70
 
71
Po vyčíslení získáme energii \begin{displaymath} E = 2,8247 \times 10^{-16} [J] \end{displaymath} což odpovídá \begin{displaymath} E = 1763 [eV]. \end{displaymath}. A potřebné urychlovací napětí tedy je 1763 V.
71
Dostaneme napětí potřebné k urychlení iontu helia, aby dopadl do otvoru detektoru v komoře heliového hledače. \begin{displaymath} U = 438 \textrm{V} \end{displaymath}.
72
 
72
 
73
\section{Závěr}
73
\section{Závěr}
74
V praktiku jsme si tak vyzkoušeli několik zajímavých metod pro hledání netěsností v aparatuře.  Z nich některé mne překvapily svou jednoduchostí a přitom vysokou účinností, jako například hledání netěsnosti pomocí ethanolu.
74
V praktiku jsme si tak vyzkoušeli několik zajímavých metod pro hledání netěsností v aparatuře.  Z nich některé mne překvapily svou jednoduchostí a přitom vysokou účinností, jako například hledání netěsnosti pomocí ethanolu.
75
Naopak použití heliového hledače je sice ještě mnohem efektivnější při malých netěsnostech, ale vyžaduje připojení velmi specifického přístroje k aparatuře, což myslím může někdy značně zkomplikovat experiment. Hlavně z hlediska ochrany heliového hledače před poškozením. 
75
Naopak použití heliového hledače je sice ještě mnohem efektivnější při malých netěsnostech, ale vyžaduje připojení velmi specifického přístroje k aparatuře, což myslím může někdy značně zkomplikovat experiment. Hlavně z hlediska ochrany heliového hledače před poškozením. 
76
 
76